【泰勒渦漩輸送理論】
<P align=center><STRONG><FONT size=5>【<FONT color=red>泰勒渦漩輸送理論</FONT>】</FONT></STRONG></P> <P><STRONG>Taylor'svorticity-transporttheory</STRONG></P><P><STRONG></STRONG> </P>
<P><STRONG>【辭書名稱】力學名詞辭典</STRONG></P>
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<P><STRONG>此理論與卜朗特動量輸送理論構想類似，兩者皆為混合長度理論(mixing-lengththeory)之應用。</STRONG></P>
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<P><STRONG>在考慮二維亂流流場時，由湯姆生(Thompson)的漩流定律，二維流場之漩度(vorticity)必為一定值，因此在此流場內之漩度w，依照卜朗特的混合長度理論，可視為一可輸送之量綱，祇是泰勒氏在提出其漩度輸送理論時，遠較混合長度理論為早，故他假設w為一可輸送之量綱。</STRONG></P>
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<P><STRONG>混合長度理論將亂流的輸送現象類比原子動力理論(kinetictheoryofgases)中的輸送現象，從而導出梯度型式的輸送(gradient-typediffusion)結果以表示亂流輸送，因此在泰勒渦流輸送理論中可得到：上式中，w3為二維流場之漩度；</STRONG></P>
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<P><STRONG>它為一可輸送之量綱，為其平均值；</STRONG></P>
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<P><STRONG>為x1流向之平均速度；</STRONG></P>
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<P><STRONG>ρ為不可壓縮流體之密度；</STRONG></P>
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<P><STRONG>u2為x2流向之瞬間速度其平均值為零；</STRONG></P>
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<P><STRONG>L2或Iw為所謂的混合長度。</STRONG></P>
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<P><STRONG>式中，量綱上之橫線代表平均值；</STRONG></P>
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<P><STRONG>σ21為x1-x2平面上x1方向之剪應力（平均值）。</STRONG></P>
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<P><STRONG>在擴展其理論至三度空間之渦流輸送時，泰勒為了可行性的考慮，亦作了漩度為一定值之假設，但此假設並不存在於實際之流場，無論如何，此三維理論已被認知為修正渦流輸送理論。</STRONG></P>
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<P><STRONG>泰勒渦流輸送理論如同卜朗特動量輸送理論，皆為亂流平均速度的計算提供物理模型而設，為達類似的目的，後期（60年代以後）的模型發展考慮較多的物理量綱間之關係，如二式模式等，（參見two-equationmodels。）</STRONG></P>
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<P><STRONG></STRONG> </P>轉自:http://edic.nict.gov.tw/cgi-bin/tudic/gsweb.cgi?o=ddictionary
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