【局部相似】
<P align=center><STRONG><FONT size=5>【<FONT color=red>局部相似</FONT>】</FONT></STRONG></P> <P><STRONG>localsimilarity</STRONG></P><P><STRONG></STRONG> </P>
<P><STRONG>【辭書名稱】力學名詞辭典</STRONG></P>
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<P><STRONG>局部相似是指某流場經適當的無因次化之後，流場內局部區域之速度分佈曲線幾乎相同之現象。</STRONG></P>
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<P><STRONG>這種現象主要存在於邊界層流之中。</STRONG></P>
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<P><STRONG>最著名的平板流(Blasiusflow)甚至有速度分佈曲線完全相同的情形。</STRONG></P>
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<P><STRONG>設某邊界層流之外緣與一勢流相連，其流速分佈為U(x)。</STRONG></P>
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<P><STRONG>於此，x為沿固體邊界之座標，x＝0即為停滯點（邊界層之起點）。</STRONG></P>
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<P><STRONG>經如下之座標轉換：控制方程式及其邊界條件成為：於此，y為垂直於固體邊界之座標；</STRONG></P>
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<P><STRONG>v為運動黏性係數；</STRONG></P>
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<P><STRONG>f'代表∂f/∂η。</STRONG></P>
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<P><STRONG>當ξ＝0(x＝0)時，控制方程式衰減成常微分方程式：其解為f(0,η)。</STRONG></P>
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<P><STRONG>於此β0＝β(0)。</STRONG></P>
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<P><STRONG>因β(ξ)隨ξ而變，故式(1)之解為f(ξ,η)，亦即速度分佈曲線f'(ξ,η)將隨位置（ξ值）之移動而變動。</STRONG></P>
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<P><STRONG>然而在某些特殊情況之下，例如楔流(wedgeflow)，β為一常數。</STRONG></P>
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<P><STRONG>此時若令f(ξ,η)＝f(0,η)，即f(ξ,η)與ξ無關或∂f/∂ξ＝0，亦可滿足式(1)。</STRONG></P>
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<P><STRONG>由此可見，當β為一常數且邊界條件與ξ無關時，式(1)之等號右邊可以刪去，於是f(ξ,η)之解退化成f(η)。</STRONG></P>
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<P><STRONG>這種情形稱為完全相似或相似解(similaritysolution)存在。</STRONG></P>
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<P><STRONG>若β雖為ξ之函數，但dβ/dξ≈0，則於局部區域內f'(ξ,η)對ξ之變化並不明顯，解題時便可將式(1)之等號右邊刪去。</STRONG></P>
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<P><STRONG>這種特殊現象即為局部相似。</STRONG></P>
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<P><STRONG>（參見：Blasiusflow）。</STRONG></P>
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<P><STRONG></STRONG> </P>轉自:http://edic.nict.gov.tw/cgi-bin/tudic/gsweb.cgi?o=ddictionary
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